流体力学课后习题习题答案

2-1

df2.94w

COCOSOSOOONNHOHO22222222220.1351.9762.9270.0031.4290.0521.2510.760.8040.052-2

1.341kg/m3

2-3

0p27310085814322731.3410.8109kg/m3101325273t101325273170

COCO022273ST32()1.57105PasTS273 273ST32()1.854105PasTS273

SOSO022OO022273ST32()2.781105PasTS273 273ST32()2.365105PasTS273 273ST32()1.62105PasTS273

121221212NN220HOHO022COMCOCOSOMSOSOOMOONMNNHOMHOHO2222212COMCOSOMSOOMONMNHOMHO222222222212212222221212212222.23105Pas

2.75105m2/s

2-4

dpdp500002.5108PadVVd0.0002

2-5(1)

dpdpdpP3.923105PaRTdVVd(RT/p)V2dppV

pvC (2)等熵过程有

dpdpdp5p5.49210Pa1111dVVd(C/p)Vpdp/V

2-6

Vm

pV153m3V/Vp/V

2-13 轴承和轴之间间隙很小，可近似认为速度在此处呈直线分布，由牛顿内摩擦定律，有

durdldy(Dd)22nP50.7kW60PFvFr FA2-14 本题中飞轮受到惯性力和轴承中摩擦力的作用，对飞轮列出定轴转动微分方程，有

JdMdt （J为飞轮矩，M为摩擦力矩，G为飞轮重力，r为轴半径）

GDdduAr4gdtdydl2n60rr

代入相应数值后得0.2328Pas

h3hklh0.15mh20

5-2 （1）

kl（2）这是重力作用下的不可压流动了，此时满足Fr数相等。有

kvk12l1kvkl12

qvqvkqkvkl2kl52vqvqv339.9m3/s52kl

（3）此时欧拉数相等，且模型和原型中用的是同种流体，有

kp2kv则

k1

1kpkv2klpepe

pepe39200Pakl

5-5 不计粘性影响，此时满足Fr数相等。有

kvkl12vvv1kvkl12v3.415m/skl12

k1模型和原型中用的是同种流体，有

FF

所以

kFk2kl2kl3vFF70400N3kl

PFv704003.415240.4kW

5-7这是粘性流动，此时有Re数相等

kvklkvv

1kvkkl因为k=1，所以

kl1kvvHvH

v108103HHklH1.51mv360045

kFkk2kl21vFFFF1500N

5-10 (1)这是粘性流动，此时有Re数相等

kvkl1kvkvkklv

查表插值得10C,1个标准大气压下，14.2106m/s2

25C,1个标准大气压下，15.5106m/s2

vvk180100015.5kl360014.2131m/s

风速很大，使风洞的初投资和运行成本大大提高

2）此时同样有Re数相等

kvkl1kvkvkklv

,p27310630C2730101325273t1.291013252733011.47kg/m31.6106m/s2

vvk18010001.6kl360014.21316.5m/s

5-13 由题意和定理，有F(v,d,H,,,,g)0

此时 （



取H,g，为基本量纲，则有

01001220130，所以所取基本量纲合理

v,由量纲一致性有a1b1c1Hga10b112c1211LT1(ML3)a1Lb1(LT2)c1a103a1b1c112c111v(gH)12

2d,由量纲一致性有a2b2c2Hga20b21c02L(ML3)a2Lb2(LT2)c23a2b2c21a202c022dH

3Hga3b3c3,由量纲一致性有ML1T1(ML3)a3Lb3(LT2)c3a313a3b3c312c13a31b332c1233g12H32

4aHbgc444,由量纲一致性有MT2(ML3)a4Lb4(LT2)c4a413a4b4c402c24a41b42c144gH2

vddf(,,)f(,Re,We)1/23/21/22(gH)HHgHgH所以

整理得

vf(d,Re,We)2gHH 5-14由题意和定理，有F(FD,d,v,,)0

取d,v，为基本量纲，则有

11301010001，所以所取基本量纲合理

FD,由量纲一致性有a1b1c1dva12b12c111MLT2La1(LT1)b1(ML3)c13c1a1b11c11b211FDd2v2

2da2vb2c2,由量纲一致性有ML1T1La2(LT1)b2(ML3)c2a2b23c21a21c21b21b21c212dv

FDd2v2f(dv)

d2v2整理得

FD42f(dv)

第六章复习题

1. 圆管流动中，层流的断面流速分布符合（ ），紊流的断面流速分布符合（a. 均匀规律 b.直线变化规律 c. 抛物线规律 d. 对数曲线规律

2.理想流体在流动过程中，流层之间的切应力为（ ）

a. 0 b.粘性切应力 c. 湍流附加切应力d. 粘性与湍流附加切应力的和

3.实际流体在湍流状态，其流层间的切应力为（ ）

a. 0 b.粘性切应力 c. 湍流附加切应力d. 粘性与湍流附加切应力的和

）

4.湍流附加切应力是由于（ ）而产生的

a.分子内聚力 b.分子间的动量交换 c.重力 d. 湍流元脉动速度引起的动量交换

两根直径相同的圆管，以同样的速度输送水和空气，不会出现（ ）

a. 水管内为层流，气管内为湍流 b. 水管气管内都为层流

c. 水管内为湍流，气管内为层流 d. 水管气管内都为湍流

圆管湍流过渡区的沿程损失系数（ ）；它在湍流粗糙区的沿程损失系数（ ）

a.与雷诺数有关 ｂ.与管壁相对粗糙度有关 c. 与雷诺数和管壁相对粗糙度有关 ｄ与雷诺数和管长有关

工业管道的沿程损失系数在湍流过渡区随雷诺数的增加而（ ）

ａ. 增加 b. 减小 c. 不变 ｄ. 前三种情况都有可能

r02r2d(pgh)r02d(pgh)vx,vxmax4dl4dlr02d(pgh)1vxvxmax28dl6-1、层流管流中，流速分布式为

r02r2d(pgh)r02d(pgh),vxmaxvv,即4dl8dl依题意，有xx

求解得

r2r20

6-2、由已知得，

vd24qm90000.088m/s36009000.780.22d1622000,冬季管内为层流dRes4962000,夏季管内为层流Rew

6-7、

Red10002000,管内为层流

lv2hf5.22流体柱/md2g

152015626-13、 15℃时空气的由插值法13.2150得，14.5510m/s d0.0008，试取=0.02，此时Re2.410

52lvhfd2g(1)v2ghfdl19.5m/s，此时Re1.710

66由莫迪图查得=0.018，代入（1）得v=20.5m/s, 此时Re1.7610

由莫迪图查得=0.018, 取值合理，

qVvd225.1m3/s4

6-17 设管道内流体的流速为v，右侧容器的自由液面为基准面，对两容器自由液面列伯努利方程，有

lv2v2H(入出）d2g2g100v23v2代入数据，得32g4g4（1)

试取=0.025，此时Re210，代入（1）式得，v=3.83m/s，

441.3101.2810进行Re数计算得Re=，查得=0.028，代入（1）得v=3.69m/s，Re=，

查得=0.028，取值合理，

qVvd20.26m3/s4所以

6-26取两容器自由液面为两缓变流截面1和2，以右侧容器的自由液面为基准面，由题意知

v1d241qv6.4m/s

v2d242qv2.8m/s

对两容器自由液面列伯努利方程，

v2l1v12l2v22v12H12(门扩+出）d12gd22g入2g2g

2新低碳钢管绝对粗糙度为0.046mm，则d1查莫迪图得1=0.015 同理可得20.0145

A21)2=1.563A1

0.00023，Re1.27106

扩（代入数据得H=9.4m列伯努利方程

6-27铸铁管的绝对粗糙度为0.45mm，右侧容器的自由液面为基准面，对两容器自由液面列伯努利方程

l1v12l2v22H1=2d12gd22g

1试取1=0.015，此时V1=1.5m/s， Re1.810，d160.0004

6Re1.710查莫迪图得=0.016，此时V1=1.45m/s， ，

1

查莫迪图得1=0.016合理，所以V1=1.45m/s

2试取2=0.02，此时V2=1.33m/s， Re1.310，d260.00045

6查莫迪图得1=0.017，此时V2=1.44m/s， Re1.410，

查莫迪图得1=0.017合理，所以V2=1.44m/s

Qv= Qv1+ Qv2=2.77m3/s

第8章 复习题

dv0dt1. 连续性方程只适用于（ ）

a. 不可压流体 b.不定常流动 c. 任何流体 d. 定常流动

2.河水在重力作用下沿斜坡向下流动，水深为h，液面上是大气，要求解其速度分布时液面上的运动学边界条件可取为（ ）

u0a. u=常数 b. p=常数 c. y

3.请指出下列说法中正确的说法：动量方程中F是指

a. 流体对固壁的作用力合力 b. 固壁对流体的作用力合力

c. 作用在控制体上的作用力合力

4.将伯努利方程从沿流线成立推广到全流场成立的附加条件是（ ）

a. 将不可压流体推广到正压流体 b. 将重力推广到有势的体积力

c. 涡量处处为0

5.在满足质量力有势，正压和无粘性条件下的单连通区域（区域内无固体边界存在）上，按汤姆孙定理和斯托克斯定理，以下说法正确的有（ ）

（1）若曲线上环量不等于零，曲线内必有涡旋存在

（2）若曲线上环量等于零，曲线内必无旋

（3）若曲线上环量等于零，曲线内可能无旋也可能有旋。

6.平面涡流的流动结构可分为（ ）区和（ ）区，这两个区的总压降（ ）

7.速度势函数存在的条件是（ ）

A．不可压流体 B. 无粘流体 C. 无旋流动 D. 平面流动

8.流函数存在的条件是（ ）

（1）不可压缩流体（2）无粘流体（3）无旋流动（4）平面流动

A．（1） （2） B. （1） （3）C. （1） （4） D. （2） （4）

9.作为平面势流的一个基本解，由直线涡诱导的点涡流场是指（ ）

A 包含直线涡在内的全流场 B 以直线涡为中心的某一圆内流场

C不包含直线涡的全部流场

8-3（1）把

vxk,vy0代入不可压平面流动连续性方程有

vxvyk00xyx

所以满足连续性条件

此时只可能存在绕z轴的旋转角速度，计算得

1vyvx1k)(0)02xy2y 所以是无旋流动

z(（2）把

vxkxky,vyx2y2x2y2代入不可压平面流动连续性方程有

vxvyk(y2x2)k(x2y2)2222220xy(xy)(xy)，满足连续性条件

z(1vyvxkxykxy)20222222xy(xy)(xy)所以是无旋流动

（3）把

vxx22xy,vyy22xy代入连续性方程，有

vxvy2x2y2y2x4(xy)xy 不满足连续性条件

（4）把

vxyz,vyzx,vzxy代入连续性方程有

vxvyvz0xyz满足连续性条件

1vzvy1x()(11)02yz2

y(1vxvz1)(11)02zx2

1vyvx1z()(11)02xy2 所以流动无旋

8-6

x(1vzvy11)(2y1)y2yz22

y(1vxvz1)(02x)x2zx2

1vyvx11z()(01)2xy22

所以在点（2,2,2）处

x,y2,z3212

8-7

x(1vzvy11)(32)2yz22

y(1vxvz11)(32)2zx22

1vyvx11z()(32)2xy22

2(x2y2)z32

1vzvy15x()(32)2yz22

y(1vxvz15)(32)2zx22

1vyvx15z()(32)2xy22

dxdydz涡线方程为

xyz

dxdydz121212

积分得涡线方程为

x=y=z=c;c取0不影响流动，所以涡线方程为x=y=z

8-10 由已知得

2x1xy，

vx积分得2xyyf(x)

2y2yf(x)yx

又由

vy得f(x)0,f(x)C

不妨令C=0，则有2xyy

2x1,vy2yxy

22xxy8-14对于流场，有

vx对于流场2xyy，有

vx2x1,vy2yyx

由于这两个流场的速度分布相同，因此这两个流场是等同的。

所以得证。

qv(lnrAlnrB)2

8-14 由题意，得势函数为

rA[(xa)2y2],rB[(xa)2y2]

qvln[(xa)2y2][(xa)2y2]4qvln[(x2a2)22y2(x2a2)y4]4

2(x2a2)2x4xyvxx[(xa)2y2][(xa)2y2]4y(x2a2)4y3vyy[(xa)2y2][(xa)2y2]

把（0,0），（0,1），（0，-1），（1，1）代入速度分布式，得相应点处的速度值为

（0,0），（0,2），（0，-2），（4/5,12/5）

2ndA2nAd248-16

29021.2221.3m2/s604

80103FLv1.20521.3570.37N/m3600圆柱单位长度上的升力

总升力

FL总LFL50570.3728518.3N

2r0

圆柱表面上的速度分布为

4r0v,sin1vr0,v2vsin此时，两驻点左右对称地位于第三、第四象限

对于驻点，有

vr0,v02vsin2r0代入数值后有sin=0.0636=3.65

此时有ysinr0y0.08m

驻点位于距x轴0.08m的第三和第四象限圆柱表面上，其角度为183.65和356.35

第三章习题答案

p1paairgHH2Ogh1p1p2CH4gH 3-2

p2paH2Ogh2CH4airHHO(h1h2)2H0.53kg/m3

3-3过与A点所在容器连接的U形管左侧支管水-水银交界面作等压面1-1,2-2，有

p1pAH2Ogh1p2pBH2Og(h1h)Hgghp1p2

pApB(HgH2O)gh(136001000)9.80.1518522Pa

3-4取水与水银交界面为等压面1-1,2-2，则有

p1pAH2Og(h2h1)Hgg(h2h3)p2pap1p2

pApaHgg(h2h3)H2Og(h2h1)101325136009.8(1.611)10009.81.3633352.2Pa

pAepApaHgg(h2h3)HOg(h2h1)67972.8Pa2

3-5 由题意知圆柱形容器盖底部的压强为

F57882pbd3.140.446082.8Pa244

pboilgh1HOgh2HggH2

Hpboilgh1HOgh22Hgg0.4m

3-7 由题意，有

peoilgh1HOgh2Hgg(h1h2h)2

peHgg(h1h2h)oilgh1HOgh246060Pa2

3-9设两种液体分界面上升到00位置时，A中液面下降了h1，B中液面上升了h2，分界面在0-0线上时。A中压强为p1，B中压强为p2，分界面在00线上时。A中压强

为p1，B中压强为p2，则有

分界面在0-0时

p11gH1p22gH2p0

p1p2p2gH21gH10

分界面在00时，

h1h2d22hd12442.8mm

由等压面方程有 p11g(H1h1h)p22g(H2h2h)

pp1p22g(H2h2h)gh1g(H1h1h)2gH21gH12g(h2h)1g(h1h)156.4Pa

3-10取各分界面为等压面，从左往右依次为1-1，2-2，3-3

pp1H2Og(Hh1)Hgg(h2h3)p1p2Hgg(h2h1)p2p3H2Og(h2h3)p3paHgg(h4h3)ppaHgg(h4h3)H2Og(h2h3)Hgg(h2h1)H2Og(Hh1)366121Pa

3-12 取U形管玻璃管右端面作z轴铅直向上为正，x轴水平向右为正

A处自由液面等压面方程为

hAxAag

B处自由液面等压面方程为

aghBxBag

hhAhB(xAxB)0.0255m

3-14设绳子的张力为FT,由牛顿第二运动定律，有

22F(mggbh)f(mbh)a （a） T11对容器m1，

对载荷m2，m2gFTm2a （b）

由（a）式+（b）式，整理得

m2g(m1ggb2h)f259.8(49.810009.80.220.15)0.3am1m2b2h42510000.220.156.16m/s2

在容器中以水面中心为原点建立坐标系，z轴向上，x轴向右。 此时等压面方程为p(axgz)C

当x=0，z=0时，p=0， 所以C=0

axg

所以 自由液面方程为

z

在x= -b/2处，z=H-h，代入自由液面方程，有

ab6.160.20.150.213mg29.82

Hh3-16 （1）设水正好不溢出时所形成的旋转抛物面底部到容器顶端的距离为h0，此时以旋转抛物面最底端为坐标原点，x轴水平向右，z轴竖直向上建立坐标轴

旋转前后容器中水的体积不变，则有

1d2d2Hh0h14244h02(Hh1)0.4m

d2压强分布为

peg(2r22gz)C

在自由液面中心点处有r0,z0,pe0,C0

自由液面压强分布为

peg(2r22gz)

在自由液面与容器右端器壁相交处有

r0d2gz0,z00.4,pe00,2nr0602

n302gz0r0178.3r/min

（2）刚好露出容器底面时，以底面中心点处为坐标原点，x轴水平向右，z轴竖直向上建立坐标轴，此时等压面方程为

peg(2r22gz)C

在自由液面中心点处有r0,z0,pe0,C0

自由液面压强分布为

peg(2r22gz)

在自由液面与容器右端器壁相交处有

r0d2gz0,z0H,pe00,2nr6002 302gz0nr0199.4r/min

如果此时容器静止，则水由转动到静止过程中体积保持不变，

1d2d2HHh24244h2H20.25m

d23-18 取容器顶盖中心点处为坐标原点，x轴水平向右，z轴竖直向上建立坐标轴，此时顶盖上压强分布为

peg(2r22gz)C

2r022g由已知，有

r00.43,z00,pegh,Cg(h)

顶盖上压强分布为

peg2r22g(gh2r022)g(2r22r022gh)

顶盖所受的总压力为

Fpe2rdrg(00d2d22r22r022gh)2rdr2(d2)24g2r022gh

据题意，有

F02(d2)24g2r022n60h2g

代入数值，得n427r/min

3-20 取斜壁与自由液面交点为原点o，x轴沿斜壁向下，y轴垂直斜壁向上

FpghcAgxcsinr210009.8(10.25)sin603.140.2522082N

dr44FpxDxc(a)1.263mdxcA2(a)r22

Icy

3-24 过半球两端点作自由液面延长面的投影面，获得压力体ABEF

作用在左半球和右半球的水的水平分力大小相等方向相反，所以作用于半球水的总压力的水平分力为0，作用于半球上水的总压力为竖直分力。

pcpagh1h1pcpahh0g2

pcpah8.673mg2

h01FpFpzgVPg(h0R24R33)246.37kN2，方向竖直向上。

3-27过A,B两端点作延长线分别交球体和自由液面于C,D,M,N点，作用在球体左左半部分和右半部分的水的水平分力大小相等方向相反，所以作用于球体水的总压力的水平分力为0，作用于球体上水的总压力为其竖直分力。

VPV球缺环CEAVCDNMV球缺环CEAVABCDVMABNV球VMABNa2.5a0.625cos0.78242aaVMABNr2H(RRcos)2[3R(RRcos)]322FpFpzgVPsin4aag(R3r2H(RRcos)2[3R(RRcos)]1.2936N3322

此时作用于球体上水的总压力方向向下

所以据题意有

TFpG0TFpG1.29362.4523.746N

第四章习题答案

4-2 将已知速度分布代入流线微分方程，得

dxy2x2y2dyx2x2y2

整理，得xdxydy0

22xyC 积分，得

此时流线为以原点为圆心的一簇同心圆。

4-4 二维流动

由题意有

axuuuuvwxyz2213xy4xyy(y)2xyxy033

ayuvvvvwxyz2132y5xy0yyxy033 wwwvwxyz2azu132xy3xyy(y)xxy033

所以 在（x，y，z）=（1，2，3）点的加速度为（16/3，32/3，16/3）

4-6 三维流动

由题意有

axuuuuvwxyz48x524x2y16x3y2y2xy26x2y32z3x2xy3xz vvvvwxyzayu12x36y3xy9xy23y53y2z

所以（x，y，z）=（2，2，3）点的加速度为（2004，108）

4-7

doiloilhod850kg/m3ho22

由不可压流体平面流动的连续性方程，有

2v1A1v1d1v1A1v2A2v2232m/sA2d2

mv1A153.4kg/s

4-9 设流体从大内径一端流向小内径一端，x方向沿轴线向右为正，设x位置处内半径为r，流速为v

由已知，有

r0.010.03x0.030.03r0.04x

此时由连续性方程，有

0.01(0.04x)2

vAv1A1v2A20.01v

4-11 由题意得

p273101325273t

mA40006738.85m/s36001.292730.40.6

0mAv4-14 u型管压差计左端的水和空气的交界面为3-3截面，右端的水和空气的交界面为4-4截面，这两个截面到文丘里流量计轴线的垂直距离分别为z3和z4，在文丘里流量计收缩段前面和喉部的大小直圆管的截面为1-1截面和2-2截面，其上的平均速度为v1和v2，u型管压差计左端与文丘里流量计收缩段相交处到文丘里流量计轴线的垂直距离为z1，u型管压差计左端与文丘里流量计喉部相交处到文丘里流量计轴线的垂直距离为z2，对1-1截面和2-2截面列伯努利方程，有

p12v12v2pgz1gz22222v2v12pp(gz11)(gz22)2(1)

由于A1A2截面上为缓变流，截面上的压强分布规律符合静力学基本方程，有

p1p3gz1gz3(2)

p2gz2gz4p4(3)

p4p3airgh代入（3）得z4z3hpairghp2gz2g(z3h)3(4)

将（2）和（4）代入（1），得

A1由连续性方程，有v2v1A2

2v2v12(1air)gh2得v1=0.66m/s

QV= v1 A1=0.0466m3/s

4-19 取左端自由液面为基准面和1-1截面，虹吸管最上端管道截面为2-2截面，管道插入B处与自由液面相接触平面为3-3截面，对1-1截面和3-3截面列伯努利方程，有

2pav3pH1av32gH17.67m/sg2ggqVv3d24d4qV0.068mv3

对1-1,2-2截面列伯努利方程，有

22papvv2v2z2pvg(z2)5.88104Pag2gg2g

4-22

qVv2d24v24qV0.94m/s2d

以敞口水槽自由液面为基准面，对自由液面和水泵与水管接头处列伯努利方程，有

p12v12v2pgz1gz2222

将数值代入上式有

2p2v2HS4.04mg2g

4-24取入口截面1-1和出口截面2-2及其所夹的管壁部分为控制体，2-2截面上所受水的压强p2e水平向左，1-1截面上所受水的压强p1e竖直向上，设弯管对水流的水平方向作用力Rx为水平向右，弯管对水流的垂直方向作用力Ry为竖直向下，建立坐标轴，x轴水平向右，y轴竖直向上，取弯管内的水流为研究对象列动量方程，有

Rxp2eA2qV(v20)p1eA1RyqV(0v1)

由连续性方程有

v1d124v2d22d12v2v1210m/s4d2

qVv2d2240.044m3/s

对1-1，2-2截面列沿弯管轴线的伯努利方程有

p122v12v2p2v12v2p2p121725Pa222

将各参数值代入动量方程，得

Rx535.9N,Ry1321.65NRRxRy1426.2N,tg221RyRx67.9

所以支撑弯管在其位置所需水平力为1426.3N，方向为与水平轴负方向成67.9向上。

4-29沿平板方向建立x轴斜向上为正，垂直于平板方向向上建立y轴，分别取总流和两分流中的有效截面0-0，1-1，2-2和截面所夹的水流作为控制体。不计重力影响时，伯

v2努利方程为2p常数

对于所取的控制体，其有效截面上的压强均为大气压强，

所以 v0v1v2 （a）

由连续性方程，得v0A0v1A1v2A2 （b）

由式（a）和式（b），可得 A0A1A2 （c）

总流的动量方程在x和y方向的分量式为

x方向：0v1A1v1v2A2(v2)v0A0v0cos （d） y方向：F0v0A0(v0sin) （e）

联立式（c）式（d）和式（e），可得

2Fv0A0sin1cosAA0121cosAA022

故流体对平板的作用力为vA0sin，

20qV1A1v11cos1cosA0v0qV022，

qV2A2v21cos1cosA0v0qV022

4-30 由题意知

1cos2=0.45

qV2A2v21cos1cosA0v0qV00.45qV022

84.26

第九章习题答案

9-1 设x轴位于下板面，方向与上板运动方向相同，y轴垂直板面向上

dp0dx

p1ep2e此时描述粘性流体运动的N-S方程为

d2vxdp20dydx，此为简单的库艾特流动

对y积分两次，得

vxc1yc2

由边界条件：y=0时，vx=-1m/s,c2=-1

y=a时，vx=2m/s,

c12103

dvxc1980Pady

作用在每块平板上的切向应力为980Pa

9-11 由题意得

yyyy22[2()2][12()2]dy015

将速度分布代入牛顿切应力公式，得

dvx2)y0vdy

w(由边界层动量积分关系式的简化形式，有

2d215dxv

积分，得

xcv

230x0,0c0

30xv5.48xRex21

所以

w2v2v5.48xvx0.365vRe212x

作用在平板单侧表面上的摩擦阻力、摩擦阻力系数分别为

32FDfbwdx0.365b(v)x2dx003220.73b(lv)0.73blvRel2

1l1l11CDfFDf2blv/21.46Rel21

9-13 由题意得

查表6-2，插值得平均速度v0.853vxmax0.853v

0.1852v80.185(0.853v)28w2vv2(0.853v)20.0129v

92()19[1()19]dy0110

yy由边界层动量积分关系式的简化形式，有

9d0.0129110dxv 积分，得

0.382xRexc

13x0,0c0

0.382xRe

13x